X-Received: by 2002:adf:e702:: with SMTP id c2mr2411665wrm.397.1628853233996;
        Fri, 13 Aug 2021 04:13:53 -0700 (PDT)
Path: ...!news-out.google.com!nntp.google.com!proxad.net!feeder1-2.proxad.net!usenet-fr.net!usenet.pasdenom.info!from-devjntp
Message-ID: <VjFfx613I1lUoG0m3q469GRfpUE@jntp>
JNTP-Route: news2.nemoweb.net
JNTP-DataType: Article
Subject: Re: Radiation et =?UTF-8?Q?acc=C3=A9l=C3=A9ration=20de=20l=27=C3=A9lectro?= 
 =?UTF-8?Q?n?=
References: <60e03f0f$0$6457$426a34cc@news.free.fr> <ike7k3F1sseU1@mid.individual.net> <60e2d410$0$32499$426a34cc@news.free.fr>
 <ikgquvFh6auU1@mid.individual.net> <60e366a3$0$6199$426a74cc@news.free.fr> <60e440f1$0$23937$426a74cc@news.free.fr>
 <BFN__bkCZKz8RQ19M1wVbfla6pQ@jntp> <61140372$0$3691$426a74cc@news.free.fr> <vIgeSK38qGZ_HlhQADHV4hcv5iY@jntp>
 <61155f90$0$21607$426a74cc@news.free.fr>
Newsgroups: fr.sci.physique
JNTP-HashClient: sMaz5YnE4oN605OsAFN9X8L-ljc
JNTP-ThreadID: 60e03f0f$0$6457$426a34cc@news.free.fr
JNTP-Uri: http://news2.nemoweb.net/?DataID=VjFfx613I1lUoG0m3q469GRfpUE@jntp
User-Agent: Nemo/0.999a
JNTP-OriginServer: news2.nemoweb.net
Date: Fri, 13 Aug 21 11:13:53 +0000
Organization: Nemoweb
JNTP-Browser: Mozilla/5.0 (Macintosh; Intel Mac OS X 10_15_7) AppleWebKit/537.36 (KHTML, like Gecko) Chrome/92.0.4515.131 Safari/537.36
Injection-Info: news2.nemoweb.net; posting-host="b021db21f28991cefc1e6c20af7797e54355a7c7"; logging-data="2021-08-13T11:13:53Z/5940555"; posting-account="1@news2.nemoweb.net"; mail-complaints-to="newsmaster@news2.nemoweb.net"
JNTP-ProtocolVersion: 0.21.1
JNTP-Server: PhpNemoServer/0.94.5
MIME-Version: 1.0
X-JNTP-JsonNewsGateway: 0.96
From: Julien Arlandis <julien.arlandis@gmail.com>
Content-Type: text/plain; charset=UTF-8; format=flowed
Content-Transfer-Encoding: 8bit
Bytes: 5317
Lines: 62

Le 12/08/2021 à 19:51, François Guillet a écrit :

> Le champ rayonné lors d'une accélération non constante (par ex. 
> périodique comme celle d'un émetteur radio), s'affaiblit en 1/r.
> Le champ statique s'affaiblit en 1/r². Dans le cas de l'observateur 
> accéléré vers une charge fixe, seul ce champ en 1/r² peut être vu. Je 
> ne vois pas comment l'accélération de l'observateur dans ce champ lui 
> permettrait de relever une intensité de champ équivalent à celle en 
> 1/r.

J'aimerais revenir plus en détail sur l'origine physique fondamentale de 
la décroissance d'un champ de force en 1/r d'une source accélérée. 
Cela se déduit de considérations géométriques générales dans un 
cadre relativiste.
Pour le comprendre, nous partons d'un champ de force statique radial 
quelconque qui décroit en 1/r², notons que le champ est vraiment 
quelconque et que nous n'invoquerons pas les lois de l'électrodynamique 
dans cet exposé pour parfaire notre conclusion.
D'après l'analyse vectorielle, un champ qui possède ces propriétés 
géométriques dérive d'un potentiel scalaire dont la décroissance est 
en 1/r. Très intuitivement et assez trivialement nous pouvons comprendre 
qu'un champ statique dont le gradient est non nul du point de vue d'un 
observateur, sera obligatoirement perçu comme dynamique (variable dans le 
temps) par un observateur en mouvement.
Ceci est vrai en cinématique galiléenne comme en cinématique 
relativiste, démonstration avec les transformations de Galilée dans un 
espace-temps 2D :
Soit un champ de force statique F(x,t) = F(x) dans un référentiel R.
Dans un référentiel R' animé d'une vitesse v par rapport à R, nous 
avons les transformations suivantes :
x = x' + v t'
t = t'
si @F/@t = 0 dans R, dans R' nous avons :
@F/@t' = @F/@x * @x/@t' + @F/@t * @t/@t' = v * grad F + 0
Donc si un champ est variable dans l'espace et statique dans le temps il 
devient automatiquement variable dans le temps dans un autre 
référentiel. Mais attention, dans le cadre de la relativité galiléenne 
la réciproque n'est pas vrai, à savoir qu'un champ variable dans le 
temps et statique dans l'espace restera statique dans tout autre 
référentiel :
Si F(x,t) = F(t)
@F/@x' = @F/@x * @x/@x' + @F/@t * @t/@x' = 0 + 0 = 0 !!!!
C'est sur ce point précis que la relativité restreinte change totalement 
la donne, car au contraire de la cinématique galiléenne un champ 
variable dans le temps et statique dans l'espace devient automatiquement 
variable dans l'espace depuis un autre référentiel :
F(x,t) = F(t)
x = γ (x' + v t')
t = γ (t' + v x')
On pose ici c = 1 pour simplifier les équations.
@F/@x' = @F/@x * @x/@x' + @F/@t * @t/@x' = 0 +  γ v * @F/@t
En résumé, dans un cadre relativiste, par changement de référentiel un 
gradient statique devient un champ dynamique, et un champ dynamique et 
statique dans l'espace devient un gradient.
Autrement dit, la variation d'une grandeur dans l'espace ne diffère 
physiquement de sa variation dans le temps que d'un point de vue 
descriptif sous un autre référentiel. Si un gradient produit une force 
qui lui est proportionnelle (comme le potentiel électrostatique) sa 
variation dans le temps doit produire une force rigoureusement 
équivalente et qui doit lui être également proportionnelle, ceci par 
application directe du principe de relativité.