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From: Richard Hachel <r.hachel@tiscali.fr>
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Le 12/06/2023 à 11:41, Richard Verret a écrit :
> Le lundi 12 juin 2023 à 07:06:24 UTC+2, robby a écrit :

> Et puis réécrire ma théorie, avec l’apport que j’ai eu depuis la 
> première version. Et puis, et puis...

 Tu as fait un pdf quelque part?

 J'aimerais bien comprendre certaines de tes positions dont je n'ai pas 
les déductions.

 Sinon, pour les ondes électromagnétiques, on peut aussi détailler 
comme ça:

 Posons la notion de fréquence électromagnétique dans un repère 
inertiel soit une fréquence de repos:

 E=h.υ

 On sait, parce qu'on coannait maintenant l'équation révolutionnaire qui 
n'est autre qu'une façon différente d'écrire le facteur gamma, que 
E=E₀.sqrt(1+Vr²/c²)= mc².sqrt(1+Vr²/c²) 

 Soit évidemment, E=E₀/sqrt(1-Vo²/c²)

 Un émetteur quelconque placé en (x,y,z,To,t=0,cosα) dans R, émet un 
photon de fréquence électromagnétique υ, d'énergie hυ, et de 
longueur d'onde λ. Dans le référentiel R', animé d'un mouvement 
galiléen uniforme sur Ox, les coordonnées deviennent 
(x',y',z',To',t'=0,[(cosα+Vo/c)/(1+cosα.Vo/c)].

 La fréquence électromagnétique perçue par l'observateur O' devient 
alors:
υ'=υ(1+cosα.Vo/c)/sqrt(1-Vo²/c²)

 Et la longueur d'onde (inversement proportionnelle à la fréquence 
électromagnétique):
 
  λ'= λ.sqrt(1-Vo²/c²)/(1+cosα.Vo/c)

 Question subsidiaire : donner la même équation mais en fonction de 
l'angle µ dans R'. 
 (L'angle µ est l'angle que fait la direction de l'émetteur dans R' par 
rapport à la visée de O'). 

 Qui s'y colle? 

 R.H.